Исследование линейных электрических цепей постоянного тока

Ml.1I-I()lil'llAYl(l1l'C)CC'l.114

[pic 1]

«оsіский гос дагсз игізlіый l”Ехнич›:ский        rluu›.rcu”l›.l.›

Кафедра «Теоретическая и общая электротехника»

ОТЧЕ7

по лабораторной работе №1

«Исследование линейных электрических цепей постоянного тока»

[pic 2]        [pic 3]

Омск — 2018

Выполнил: студент rp. КТO-171 Пчелинцев В.Д. Проверил: Батулько Д.В.

[pic 4]

[pic 5]

[pic 6][pic 7][pic 8][pic 9]

**снеішя к лабораторно му стендј

Экг"лс l1. існталъная часть ла fiораторн оіі работы производгітся[pic 10]

рМч схая схе›із (рис I ) собі‹р0 СТСЯ С lІсл о.Ч ьзовзт‹ем

сс протпвленпй. приборов н перемыч г. Внvтреннее сопротивление

[pic 11] (R‹i — 0).

Н П  УH Гl ВCPC        b НО М

источников ЭДС.

Rц источниха Э Д С

[pic 12][pic 13]

РИС ОК 1

Для одногонтурной электрической схемы, рис. 2 осуиіествляется исследование режима передачи максимальной мощНости от источНига ЭДС в нагрузку. При этом внутреннее сопротивление R источника ЭДС El задается равным 430 Ом (Л = 430 Ом), а сопротивление нагрузки меняется. как это показано в табл. 3

1. Рас•іетные соотношеніія для нсследуе›іых электрнческііх иепей

1. Загон Кирхгофа

Электрическая цепь называется линейной, если она состоит из источников электроэнергии и сопротивлений. имеющііх линейную вольтамперн ую характеристику. Расчет токов в линейной элек ическои цепи может fiыть выполнен с помощью законов Кирхгофа и Ома, являющихся оfiобщением результатов эксперіімента. Загон Ома устанавливает прямую пропорцпональность между тoro›t, протекающнм по сопротіівлению, и напряжением на нем:

I = U/ R.        (l)

Сложная электрическая цепь состоит из нескольких ветвей, объединенных в узловых точгах. Кажлая ветвь может содержать последовате.зьно соединенные сопротивления и источники ЭДС Анализ ueno по законам Кирхгофа начинают с произвольного выбора направления обхода контуров и токов в ветвях.

По первому закону Кирхгофа алгебраическая сумма токов в любом узле электрической цепи равна нулю.

з

(2)[pic 14]

Кг iЈзх rt›фN        ii        ‘юм і‹і iyi ‹›м        i‹tn i i ypc        ’інc к i ри'ісс кt›й        нсі іи ра юга iLн і‘сбЈзіі li' i ‹:t:i‹tii i с ум мс i i,i;tci іи i4 i iii il ряжсііИ й[pic 15][pic 16][pic 17][pic 18]

Л’        на оw'lс"ння li нсн:івесз ні х        i‘tжuн  ilcillз  care, lyc i  сос i ави i ь сис i см у  и i  п[pic 19]

Остальные Јд внсі1і‹я сіістсмы составляются не основании ізт‹›gогг› “tdx‹›нa Кирхг‹›г ›d

4-ЧЯ  I4L"33B ї1Сï15J ЫХ   КО HT        ОЯ .

Тагіім образом, для определсния трех неизвестных токов достаточно составить трп уравнения

1. Баланс мощгіостей  

При протекании токов по сопротивлегіиям электрическая энергия в них преоfiразуется в тепловую. На основании закона сохранения энергии количество теплоты. выделяющееся в единицу времени в сопротивлениях схемы, должно равняться мощности, доставляемой за то же время источниками питания. Уравнение энергетического баланса (баланса мощностей) при питании от источников ЭДС имеет вид

z›2A --Zn        (4)

Произведение Е I входит с положительным знаком в уравнение (4). если направление тока, протекающего через источник ЭДС £, совпадает с направлением ЭДС (источник поставляет в цепь энергию в единицу времени, равную Е   I ј. Если же направление тока / встречно направлению ЭДС Е, то источник ЭДС не поставляет энергию, а потребляет ее.