Лекции по "Физике"

Сурет.12.Зарядталған бөлшектің n<u жылдамдығымен қозғалуы. 1, 2, 3, 4 сфералары — сәйкесінше A, B, C, D нүктелерінен бөлшек шығаратын парциалды толқындардың орны.

U бөлшегінің жылдамдығы ортадағы u жарық жылдамдығынан аз болсын (сурет. 12). Ол үшін зарядталған бөлшектің траекториясының әрбір нүктесін (мысалы, A, B, C, D, сурет. 12 және 13) ол арқылы заряд өткен кезде пайда болатын толқынның көзі деп санау керек. Оптикалық изотропты ортада мұндай ішінара толқындар сфералық болады, өйткені олар барлық бағытта бірдей жылдамдықпен таралады u = с / n (мұнда с-вакуумдағы жарық жылдамдығы, ал n - берілген ортадағы жарықтың сыну көрсеткіші). Байқау кезінде u жылдамдығымен қозғалатын бөлшек Е нүктесінде болды делік. t секунд бұрын ол А нүктесінен өтті (Е-дан оған дейінгі қашықтық ut-ге тең). Демек, А-дан шыққан толқын бақылау кезінде R = ut радиусының сферасымен көрінедіСонда алға қарай таралатын жарық бөлшекті неғұрлым неғұрлым ерте шығарылған қашықтыққа озып шығады.Парциалды толқындардың жалпы айналма доғасы жоқ-барлық 1, 2, 3, 4 шеңберлер бір-бірінің ішінде жатыр.Бұл электр заряды ортадағы жарық жылдамдығынан төмен жылдамдықпен біркелкі және түзу қозғалыста жарық шығармауы керек деген айқын фактіге сәйкес келеді.

Алайда, егер U > u = C/n немесе bn > 1 (мұндағы b = u/c), яғни бөлшек жарық толқындарынан жылдамырақ қозғалса, позиция басқаша болады. Оларға сәйкес сфералар қиылысады (сурет. 13). Олардың жалпы айналма доғасы (толқындық беті) — бөлшектің лездік орналасуына сәйкес келетін E нүктесінде шыңы бар конус, ал конус түзушілеріне қатысты нормалар толқындық векторларды анықтайды (яғни жарықтың таралу бағыты). Бөлшектің қозғалыс бағытымен толқындық векторды құрайтын бұрыш (13сурет), қатынасын қанағаттандырады: