Essays.club - Получите бесплатные рефераты, курсовые работы и научные статьи
Поиск

Изучение полета водяной ракеты

Автор:   •  Февраль 28, 2023  •  Реферат  •  1,121 Слов (5 Страниц)  •  145 Просмотры

Страница 1 из 5

Изучение полета водяной ракеты.

Ломовскаая С. И.

научный руководитель Яковлев С. В.

Москва 2021г.

Содержание 

1. Введение

2. Постановка эксперимента

3. Сбор данных.

4. Основные трудности эксперимента .

5. Анализ данных.

6.Полет ракеты под углом к горизонту .

7.Выводы и результаты.

8.Литература.

Введение

Если тело бросить под углом к горизонту, то в полете на него действуют сила тяжести и сила сопротивления воздуха. Если силой сопротивления пренебречь, то остается единственная сила – сила тяжести. Поэтому вследствие 2-го закона Ньютона тело движется с ускорением, равным ускорению свободного падения[pic 1]; проекции ускорения на координатные оси равны ах= 0, ау= -g. 

Каждое из двух отдельных движений тела происходит по прямой, но траекторией движения падающего тела является ветвь параболы, находящаяся в плоскости в которой лежат v0и g

Допустим, что тело при t=0  c было на высоте h, его бросили со скоростью v0, направленной под углом α к горизонту (рис.1).

[pic 2]

Начальные условия при рассматриваемом движении точки таковы при t=0c 

         x0=0,      (1)

y0= h ,

v0x=v0cosα,

v0y=v0sinα.

Для рассматриваемого движения: ax =0; ay=g. Выражения для проекции скорости на оси принимают вид:

          vx =v0cosα,        (2)

vy=v0sinαgt

Уравнение перемещения при равнопеременном движении (a=g):

s(t)=[pic 3]  (3)

где s0- смещение тела в начальный момент времени.  

В нашем случае s0=h. Уравнения координат точки, брошенной под углом к горизонту из уравнения для перемещения:

      x=v0cos(α)t ,        (4)

y=h+v0sin(α)t[pic 4]

Из систем уравнений (3) и (4) траектория движения материальной точки получается, задана уравнением:

y=h+x tg α[pic 5]        (5)

По  форме уравнения (5) видно, что траекторией движения является парабола.

Время подъема тела, брошенное под углом к горизонту, при рассматриваемом движении легко определить из системы уравнений (2). В точке максимального подъема вектор скорости точки параллелен оси X, значит vy=0, время подъема (tp) равно:

  tp=v0sinαg       (6)

Время, которое тело пребывало в воздухе (время полета(tpol) определяют из второго уравнения системы (4), приравнивая координату y  к нулю, получают:

tpol=[pic 6]   (7)

Для того чтобы найти горизонтальную дальность полета тела, брошенное под углом к горизонту, (s) при заданных нами условиях в уравнение координаты x системы уравнений (4) следует подставить время полета (tpol) (7). При h=0,дальность полета равна:

...

Скачать:   txt (13.7 Kb)   pdf (355.4 Kb)   docx (401.7 Kb)  
Продолжить читать еще 4 страниц(ы) »
Доступно только на Essays.club